🥭Python微震波频散相速分析

1. 在二维均匀介质均匀源中合成互相关函数以便构建波层析成像。 2. 闭环系统中微积分计算情景:完美弹性体震波、随机外力对模式的能量分配。 3. 开环系统中微积分计算情景:无数震源激发波方程、闭合曲线上的随机源、不相关平面波事件。 4. 整理地震波场频谱数据,选择局部平稳状态数据,对数据归一化去噪平滑。 5. 通过频率-时间分析等方法了解频散曲线。

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🍇Python瑞利波

瑞利波是一种沿固体表面传播的表面声波。它们可以通过多种方式在材料中产生,例如通过局部冲击或压电传导,并且经常用于无损检测以检测缺陷。瑞利波是地震在地球上产生的地震波的一部分。当它们在层中传播时,它们被称为兰姆波、瑞利-兰姆波或广义瑞利波。

在由拉梅参数 λ\lambdaμ\mu 描述的各向同性线性弹性材料中,瑞利波的速度由以下方程的解给出:

ζ38ζ2+8ζ(32η)16(1η)=0\zeta^3-8 \zeta^2+8 \zeta(3-2 \eta)-16(1-\eta)=0

其中 ζ=ω2/k2β2,η=β2/α2,ρα2=λ+2μ\zeta=\omega^2 / k^2 \beta^2, \eta=\beta^2 / \alpha^2, \rho \alpha^2=\lambda+2 \mu, 且 ρβ2=μ\rho \beta^2=\mu 。由于此方程没有固有尺度,因此产生瑞利波的边界值问题无弥散性。一个有趣的特殊情况是泊松固体,其 λ=μ\lambda=\mu,因为这会产生一个与频率无关的相速度,等于 ω/k=β0.8453\omega / k=\beta \sqrt{0.8453}。对于具有正泊松比(ν>0.3)(\nu>0.3)的线弹性材料,瑞利波速可近似为cR=cS0.862+1.14ν1+νc_R=c_S \frac{0.862+1.14 \nu}{1+\nu},其中cSc_S是剪切波速度。

由于材料性质的变化,弹性常数通常会随深度而变化。这意味着瑞利波的速度实际上取决于波长(因此也取决于频率),这种现象称为频散。受频散影响的波具有不同的波列形状。如上所述,理想、均匀和平坦的弹性固体上的瑞利波没有频散。但是,如果固体或结构的密度或声速随深度而变化,瑞利波就会变得频散。一个例子是地球表面的瑞利波:频率较高的波比频率较低的波传播得更慢。这是因为较低频率的瑞利波具有相对较长的波长。长波长波的位移比短波长波更深地穿透地球。由于地球中的波速随着深度的增加而增加,较长波长(低频)波可以比较短波长(高频)波传播得更快。因此,瑞利波在远处地震记录站记录的地震图上经常显得分散。还可以观察薄膜或多层结构中的瑞利波弥散。

瑞利波椭相移Python片段

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